像復盛空壓靈活力學那樣龐雜的問題，是無法用幾頁紙作有用歸納綜合的。 然而,有些在機器狀況剖析中是必需熟悉和相識的。

一個復盛空壓機體系的頻率或臨界速率是由轉速以及 支承構造的質量和剛度來決議的。

有幾種普遍使用的計算步伐，對付給定的一組復盛空壓機和 支承參數(shù)，用這些步伐便可面出響應的橫向臨界速率圖。

橫向臨界速率圍 臨界速率圖用來圖示橫向臨界速變，從曲線圖左邊的自由支承復盛空壓機到右邊的緊固在 盡對剛性軸承之間的復盛空壓機，散布在這范疇內(nèi)的橫向臨界速率對支承剛度的關系曲線，通 常有三個或三個以上的臨界值。

當現(xiàn)實支承剛度對速率的曲線疊加來臨界速率圖上時，那 么曲線訂交的一些點便可決議體系臨界速率值的地位。

在臨界速率圖的左邊，支承構造比擬復盛空壓機自己是很柔軟的。是以，當復盛空壓機經(jīng)由過程第一 和第二臨界值時，便可將復盛空壓機假設為剛體模態(tài)。

在圖的右邊，支承構造是盡對剛性的。 迫使復盛空壓機入進彎幽模態(tài)。一個臨界速率圖僅道用于一種特定的現(xiàn)實構造,如構造有變化， 便應從頭計算臨界轉速。

然而，從用于簡化狀況的式(2-12) 所表白的某些變化對臨界速率的影響，可推導出某些一般原則如下: 當削減跨距或增添軸徑來增添剛性時，將使 曲線向上移動，致使臨界值在較高速率上泛起。

當增添重量,減小軸徑，或增添跨距， 將使曲線向下移動，致使臨界值在較低速率上泛起。

支承剛度對速率的曲線凡是隨速率增添而增添，然而，它也可能起先增 加，然后削減或呈現(xiàn)其它外形，這取決于現(xiàn)實體系動力學。

因為臨界值地點的地位險些老是隨速率稍有變化，是以將我們所觀測到的空壓機運行 中的臨界值與在該速率上鼓勵所得的臨界值比擬較，兩者可以有幾百轉每分鐘的差異。 在諧振凌亂不不亂的情形下,臨界速率的變動表示為不--致，從而會攪渾診斷。

支承剛度在程度面和垂直面之間也可以有較年夜的變化，依據(jù)相應是在哪個平面上觀 測，便會發(fā)生兩個自力的和大相徑庭的臨界值。

凡是在這情形下,在兩平面之間還存在 其些彼此的耦互助用，就會發(fā)生如圖所示的雙峰形臨界相應。

第一個較低的峰產(chǎn)生 在非測景平面的相應經(jīng)由過程它的臨界值時，第二個較岑嶺產(chǎn)生在丈量平面內(nèi)的臨界值處。